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      <title>笔记库</title>
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      <description>Last 10 notes on 笔记库</description>
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    <title>C++基础</title>
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    <description><![CDATA[ 数据类型 基本类型 int double float char bool 类型 变量名 = 值 string /*字符串，用此类型需包含同名头文件*/ std::string 变量名 = 值 complex /*复数，用此类型需包含同名头文件*/ complex&lt; 类型 &gt; purei( 实部, 虚部 ) 把一个类型变量的值赋予另一个类型变量，值会自动转换类型以适应。 const 额外的声明，表示常量 const 类型 变量名 = 值 容器类型 向量 必须包含头文件 #include &lt;vector&gt; vector vector&lt;元素类型&gt; 向量名(元素数)... ]]></description>
    <pubDate>Thu, 02 Apr 2026 05:19:25 GMT</pubDate>
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    <title>C++科学模拟</title>
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    <description><![CDATA[  ]]></description>
    <pubDate>Thu, 02 Apr 2026 05:19:25 GMT</pubDate>
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    <title>Typora_Markdown</title>
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    <description><![CDATA[ Typora_Markdown 语法 索引 标题 段落和换行 斜体和加粗 引用块 列表 代码 链接 图片 公式 HTML LaTeX样式 实用快捷键 标题 # 1级标题 ## 2级标题 ### 3级标题 #### 4级标题 ##### 5级标题 ###### 6级标题 段落和换行 回车 换段落 shift+回车 换行 斜体和加粗 斜体，用*或_包裹文本： *XXXXX* _XXXXX_ 加粗，用**或__包裹文本： **XXXXX** __XXXXX__ 示例：AAAAA AAAAA 引用块 ’&gt;‘（无需空格）开头，创建引用块 回车即创建引用块第二行 继续用‘&gt;’内嵌引用块 连续两... ]]></description>
    <pubDate>Thu, 02 Apr 2026 05:19:25 GMT</pubDate>
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    <title>常用操作</title>
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    <description><![CDATA[ 禁用启用键盘 管理员打开cmd 输入 regdit 回车 导航到 HKLM\SYSTEM\CurrentControlSet\Services\i8042prt\ 右侧start键值改为4,禁用 导航到 HKLM\SYSTEM\CurrentControlSet\Services\i8042prt\ 右侧start键值改为0,启用. ]]></description>
    <pubDate>Thu, 02 Apr 2026 05:19:25 GMT</pubDate>
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    <title>终端命令</title>
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    <description><![CDATA[ Linux CMD msiexec /package 包文件 运行msi包 powershell vscode扩展批量复制迁移到新配置 在老配置下终端： code --list-extensions &gt; extensions.txt 把extensions.txt拖到新项目目录，输入命令： Get-Content extensions.txt | ForEach-Object { code --install-extension $_ --profile &quot;新配置文件名&quot; } conda/python conda源 conda config --add channel... ]]></description>
    <pubDate>Thu, 02 Apr 2026 05:19:25 GMT</pubDate>
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    <title>全同近独立粒子系统</title>
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    <description><![CDATA[ 概念 全同性原理：拥有相同内稟属性的粒子不可分辨。 近独立： 忽略粒子间的相互作用，近似认为每个粒子的力学参量不取决于其它粒子状态。 近独立粒子的量子态只由与自身参量(坐标，动量)与外参量(外场)有关。 因此可以求解出所有存在的量子态。这些量子态所有全同粒子共享。 于是问题归结为求解处于每个量子态上的粒子数。 一般来说，某个能级的粒子数可确定求解，但若该能级有简并，粒子在这些简并态上有多种分配方式。 全同近独立粒子系统的统计模型: \begin{align} 设系统能级为:&amp; \quad\varepsilon _1,\varepsilon _2,\cdots,\varepsilon _... ]]></description>
    <pubDate>Thu, 02 Apr 2026 05:19:25 GMT</pubDate>
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    <title>系综</title>
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    <description><![CDATA[ 设系统由N个全同粒子组成，粒子自由度为r，系统自由度f=Nr。 当系统含不同粒子第i种粒子自由度为r_i，数量为N_i系统自由度为f=\sum\limits_iN_ir_i 自由度：位置与动量是共轭的，属于同一自由度。 根据经典力学，自由度只包含空间位置。系统自由度f由f个广义坐标与广义动量组成。 相空间：用q_1,q_2,\cdots,q_f和p_1,p_2,\cdots,p_f作为直角坐标系构成2f维空间，称为相空间。 系统的微观状态是相空间上的一点，后面称为代表点。 孤立系统不随时间变化，H(q_1,q_2,\cdots,q_f;p_1,p_2,\cdots,p_f)=E，确定一个能量”... ]]></description>
    <pubDate>Thu, 02 Apr 2026 05:19:25 GMT</pubDate>
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    <title>V3</title>
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    <description><![CDATA[ 热力学第二定律 理想气体卡诺循环 等压，等体热容关系 理想气体的等压，等体热容： C_V = \frac{dU}{dT} \\ C_P = \frac{dH}{dT} 结合理想气体的焓和物态方程： \begin{aligned} &amp;\begin{cases} H = U+PV\\ PV = nRT \end{cases} \text{得：} &amp;H=U+nRT \\ &amp;两边对T求导：&amp;\frac{dH}{dT}=\frac{dU}{dT}+nR \\ &amp;结合 C_V,C_P公式： &amp;C_P = C_V+nR \end{aligned} 令\gamm... ]]></description>
    <pubDate>Thu, 02 Apr 2026 05:19:25 GMT</pubDate>
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    <title>v1</title>
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    <description><![CDATA[ 热力学系统 孤立系： 与外界没有物质，能量交换 闭系： 与外界没有物质交换，有能量交换 开系： 与外界有物质，能量交换 孤立系统，经过足够长的时间，一定会达到热力学平衡态：系统各种宏观性质不再发生变化的状态。 平衡态的概念不限于孤立系统。 系统从初态达到平衡状态的时间叫弛豫时间。 平衡状态下，宏观物理量的数值会发生极其微小的涨落。 热力学研究方法 宏观量之间存在内在联系，可以相互表示为函数关系。 根据研究的问题选择一些宏观量作为自变量，称为状态参量； 其它宏观量作为状态参量的函数，称为状态函数。 几何参量：体积V，应变张量 力学参量：压强p，应力张量 化学参量：混合气体中各成分的物质的量n_i... ]]></description>
    <pubDate>Thu, 02 Apr 2026 05:19:25 GMT</pubDate>
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    <title>v2</title>
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    <description><![CDATA[ 热力学研究状态变化过程 准静态 热力学研究一种进行得十分缓慢的状态变化过程，过程时间远大于每个中间态的弛豫时间，因此每个中间态可视为平衡态。这是个理论极限模型。 外界做功 准静态过程，要维持平衡态，外界对系统作用力与系统状态参量存在确定关系。例如气体孤立系的压强等于外界压强。 此时外界做功： \delta W =pAdx 系统体积变化： dV = -Adx 功表示为状态参量： \delta W = -pdV 准静态过程的外界做功： W = -\int_{V_A}^{V_B} p(V)dV 可以看出，外界做功与过程p(V)有关。 在还需要考虑其它外参量的系统，外界做功的微分可表示为广义力Y_i与... ]]></description>
    <pubDate>Thu, 02 Apr 2026 05:19:25 GMT</pubDate>
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